Бурение грунтовых зондов, установка энергетических колодцев

Концепция относительного движения

Коль скоро мы ставим собственной целью — сконструировать ак­центирование волновую концепцию относительного движения, отвечающую в большей степени волновым закономерностям, нам представляется целесообразным обратиться к простейше­му случаю распространения волновых возмущений по свобод­ной поверхности воды, чтоб освежить свои представления о физике волновых процессов. Для этого спроецируем на воз­мущенную поверхность воды прямоугольную систему коорди­натных осей таким макаром, чтоб ось X — указывала нап­равление фазовой скорости, ось У — размещалась по фрон­ту распространения волн, а ось 2 — уходила в координатное измерение, перпендикулярное осям X и У (рис. 3).

В общем случае, распространение волновых возмущений по свободной поверхности воды сопровождается искревлени-ем двумерного зеркала в третье измерение. Наблюдение за контрольной точкой на возмущенной поверхности воды в де­картовой координатной системе указывает, что движение корпускулярного толка, подразумевающее прямой перенос вещества из одной области места в другую, происхо­дит исключительно в одном измерении. В направлении оси X перемещение массы воды совсем не отмечается, но дан-нос событие не препятствует появлению фазовой скорости бегущей волны конкретно в этом направлении.

Корпускулярное перемещение контрольной точки возмущен­ной поверхности воды характеризуется ее ускорением относи­тельно размеренного зеркала с отрицательным и положительным знаками. Ускорение, на рисунке 3, протекает по указательным стрелкам и для волн «тяжести», без учета сил поверхностного натяжения, равно скорости свободного падения в данном грави­тационном поле. Есть легкие рассчеты, при помощи которых, зная фазовую скорость распространения волнового возмущения по оси X и ускорения по оси Т., можно отыскать фун­кцию плоского волнового пакета Abs, промаркированного в точках наибольшего развития относительно оси 2.

К этому можно добавить, что зная свойства плоско­го волнового пакета Abs, а именно, его длину, и устано­вив гравитационный потенциал, всегда можно отыскать значение фазовой скорости распространения волнового возмущения на свободной поверхности воды.

Из приобретенной картины распространения волновых возму­щений на свободной поверхности воды выделим последующие принципиальные моменты.

Во-1-х, примем во внимание, что при волновых возму­щениях на поверхности воды бытует три самостоятель­ных высокоскоростных фактора. Эта фазовая скорость распростра­нения волнового возмущения по оси X и ускорение по оси Т.. Третьим высокоскоростным фактором, констатация которого требу­ет пристального внимания, является исходная скорость от­рицательного и конечная положительного ускорения кон­трольной точки бегущей волны по оси 2. Эта скорость при­ходится моментом первичного импульса, обуславливающего появление волнового возмущения. Положим, моментом падения камня на размеренную поверхность воды. Конкретно тут задается некая исходная скорость, которая сначала гасится гравитационным потенциалом, а позже, пройдя нуле­вую отметку состояния покоя, нарастает до прежнего, в эталоне начального значения.

Во-2-х, нам следует признать, что тонкий волновой пакет Abs, возникающий при распространении волновых возмущений на свободной поверхности воды, практически выступает в роли экстремального метрического образования, согласно которому калибруется искривленная поверхность воды. Определяя тонкий волновой пакет Abs, как экстре­мальное метрическое образование, мы основываемся на том обстоятельстве, что категория «волна» есть величина недели­мая. Математически можно условно разложить волновую функцию на отдельные куски, но эту функцию нельзя провести в реальное физическое воплощение. Какими бы утонченными тестами мы не манипулировали, нам никогда не получится получить часть волны и уж тем паче ее точку. Волна существует только, как цельное, квантовое об­разование, потому на возмущенной поверхности воды плос­кий волновой пакет Abs приходится экстремальной, не под­дающейся предстоящему дроблению величиной.

Для того чтоб установить конфигурацию разыскиваемой волно­вой функции, в согласовании с которой реализуется относи­тельное движение на базе волновых закономерностей, нам нужно разглядеть процесс перемещения вещественного объекта в принятом ПП-ВК, применительно к временной сос­тавляющей уравнения Минковского. Другими словами, обрисовать относи­тельное движение, как итог распространения волнового возмущения в трехмерной координатной системе, удовлетво­ряющей размерности выражения . При всем этом мы будем использовать нужный опыт, вынесенный из наблюдений за волновыми возмущениями на свободной поверхности воды. Обретенный опыт уверяет, что появление плоского волнового пакета Abs, по которому калибруется волновое возмущение, сопровождается наличием 3-х высокоскоростных фак­торов. Естественно представить, что и появление вол­новой функции, согласно которой калибруется относительное движение во временном метрическом плане, также связано с действием 3-х самостоятельных высокоскоростных причин.

На рисунке 4 в трехмерной координатной системе несущей на собственных осях разметку м-сек/сек, развернута волновая фун­кция.

Представленная на рисунке 4 координатная система состо­ит из двухразрядной координатной оси Х/1, отождествляе­мой с траекторией прохождения светового сигнала и коорди­натной оси времени I. В положительном направлении времен­ная ось I отвечает качеству грядущего времени, в отрицатель­ном направлении она отвечает качеству прошедшего времени и исключительно в точке О (точка скрещения координатных осей) сосредоточено качество реального момента времени. Особен­ность хронометрической версии временной координатной оси I заключается в том, что заключенные в ней свойства прошедше­го, реального и грядущего времени выступают, как равноп­равные аргументы. В том смысле, что хоть какой временной ряд, спроецированный на ось времени, будет состоять из равноп­равных точек, без какой-нибудь исключительности.

На рисунке отлично видно, что волновое возмущение, ха­рактеризующее перемещение вещественного объекта во вре­менном метрическом плане принятого ПП-ВК, сопровождает­ся ускорением контрольной точки волновой функции повдоль оси времени. Также как при волновых возмущениях на по­верхности воды, данное ускорение, зависимо от направ­ления, может принимать положительное либо отрицательное значение, но всегда приравнивается по величине скорости света в вакууме. Отметим это ускорение, как 1-ый высокоскоростной фактор, из нужного набора 3-х самостоя­тельных скоростей, провождающих появление волно­вого возмущения. Исходная скорость отрицательного и ко­нечная — положительного ускорения, являющаяся первич­ным импульсом появления волнового процесса (по ана­логии с моментом падения камня на размеренную поверхность), соответствует корпускулярной относительной скорости пере­мещения вещественного объекта в принятом ПП-ВК. Опреде­лим относительную скорость г — как 2-ой высокоскоростной фак­тор, обуславливающий происхождение волнового возмуще­ния. Фазовая скорость распространения волнового возмуще­ния повдоль оси Х/ё, всегда приравнивается скорости света в вакуу­ме и выступает третьим высокоскоростным фактором, нужным для развития данного волнового процесса.

Тут же, на рисунке, нами выделены три точки максимума развития волновой функции по оси ё. Точки А, В и С заключа­ют собой тонкий волновой пакет, который появляется при пе­ремещении вещественного объекта во временном метрическом плане принятого ПП-ВК и который приходится экстремальным метрическим образованием, при данном волновом возмущении. Имея ввиду, что этот волновой пакет является квантовой вели­чиной, не поддающейся предстоящему дроблению.

А — амплитуда плоского волнового пакета Abs, проекция его на временную ось г (расстояние Л(С) снабжена размер­ностью времени и определяется при помощи решения 3-х вы­шеозначенных скоростей.

При V = 0 решение уравнения сводится к нулю, что согласовывается с теоретической посылкой о появлении плоского волнового пакета Abs, в связи с перемещением ма­териального объекта во временной метрическом плане приня­того ПП-ВК. При V = с амплитуда волнового пакета достига­ет собственного наибольшего значения, равного единице. Если скорость относительного движения превосходит световую г > с, исходная скорость отрицательного ускорения по оси I, являющаяся первичным импульсом появления волно­вого возмущения, превзойдет скорость самого ускорения и вол­новое возмущение не состоится во временном метрическом плане принятого ПП-ВК. Передвигающийся вещественный объект, как-бы перескочит в принятом пространственно-временном континууме без регистрации, ибо не успеет сформироваться тонкий волновой пакет Abs, по которому калибруется вол­новое возмущение. Вот почему теория относительности нак­ладывает ограничения и воспрещает наращивание относитель­ной скорости выше световой. Очевидно, перемещение мате­риальных объектов друг относительно друга может происхо­дит со сколь угодно большенными скоростями. Зарегистриро­ваться же в определенном ПП-ВК, другими словами пройти состояние волнового возмущения в его временном метрическом плане, сумеет только тот вещественный объект, относительная ско­рость которого не превосходит световую.

Представленный на рисунке 4 тонкий волновой пакет Abs, практически является геометрическим обоснованием для функционирования волновой концепции относительного дви­жения, опирающейся на временную составляющую уравнения Минковского. В согласовании с волновой теории относитель­ности, при равномерном и прямолинейном перемещении ма­териального объекта в принятом индивидуальном пространс­твенно-временном континууме, происходит волновое возму­щение вещественной платформы передвигающегося объекта во временном метрическом плане принятого ПП-ВК. Это волно­вое возмущение калибруется в согласовании с конфигурацией плоского волнового пакета Abs, адекватного выражению. Для ускоренных видов относительного движения, кон­фигурация волнового пакета Abs из плоского состояния трансформируется в искривленное, но в данном контексте речьидет только об инерциалыюм движении.

Вспоминая, что категория «волна» есть величина неразделимая, мы должны рассматривать тонкий волновой пакет Abs, изображенный на рисунке 4, как неразделимый квант действия, так как он является экстремальным геометрическим обра­зованием. Зная свойства этого кванта действия, можно определять относительную скорость перемещения материаль­ного объекта в принятом ПП-ВК. Последнее конкретно вытекает из уравнения.

Как ранее говорилось, паши представления об относительном движении, в согласовании с квантовыми закономерностями, должны удовлетворять требованиям корпускулярно-волнового дуализма. Потому, мы не можем предъявить полноцепное его описание используя одну только корпускулярную либо волно­вую механику относительного движения. Когда предметом наб­людения становится относительное перемещение вещественного объекта в принятом ПП-ВК, мы должны скооперировать элемен­ты 2-ух динамических видов движения и придти к общей ре­зультирующей. Скооперировать таким макаром, чтоб относитель­ное движение в пространственном метрическом плане реализо­валось согласно корпускулярных закономерностей, во времен­ном метрическом плане — согласно волновых. Вот такую, вроде бы осреднепную, кориускулярно-волновую характеристику от­носительного движения предлагает известное уравнение Гер­мана Минковского. В согласовании с этим равенством, истин­ную относительную скорость перемещения вещественного объекта в принятом ПП-ВК дает разность меж длиной плос­кого волнового пакета, согласно которого калибруется относи­тельное движение во временном метрическом плане, и прос­транственным интервалом, являющимся результатом относи­тельного движения в пространственном метрическом плане.
Для того, чтоб полнее представить, как в действительнос­ти совмещаются волновые и корпускулярные признаки отно­сительного движения, нам имеет смысл обратиться к извес­тной апории Зенона с летящей стрелой. Разглядим ситуа­цию, когда острие летящей стрелы поочередно минует в принятом индивидуальном пространственно-временном контину­уме близко лежащие точки А, В и С.

С этой целью занесем линию движения полета зеноновской стре­лы в двухмерную координатную систему, состояющую из од­ной пространственной координатной оси X и оси времени / (рис. 5). В реальности реализация полета зеноновской стрелы относительно принятого ПП-ВК происходит в шести­мерном геометрическом обилии. Мы же, для нагляднос­ти собственных рассуждений, используем одну только координатную ось X, заимствованную из пространственного метрического плана, и координатную ось времени г, заимствованную из вре­менного метрического плана принятого ПП-ВК. Все же, мы повсевременно будем подразумевать, что пред нами совмещен­ная пространственно-временная координатная система, в кото­рой реализуются, как корпускулярные, так и волновые приз­наки движения.

Предложенное Зеноном логическое рассуждение, по которо­му тогда, когда острие летящей стрелы находится в точ­ке В, оно уже не находится в точке Л, но в точке С оно еще не находится (рис. 5), опирается на традиционные представления об обсолютностп места и времени. Древнему филосо­фу относительное движение виделось только, как кор­пускулярный процес. По сути, в согласовании с кванто­выми закономерностями, утверждение, что в некий фик­сированный момент текущего времени, острие летящей стрелы находится в точке В, лишено реального физического смысла. Исходя из корпускулярно-волновых представлений об относи­тельном движении, в хоть какой фиксированный момент текущего времени острие стрелы находится сразу по всех волновой функции А1ВСГ выступающей в роли неразделимого кванта относительного’ движения. С той только обмолвкой, что на участке от А до В острие летящей стрелы находится в качестве прошедшего времени, на участке от В до С( в качес­тве грядущего времени и исключительно в точке В местопребывание ост­рия летящей стрелы соответствует качеству реального момен­та текущего времени. При всем этом нужно в особенности верно по­нимать, что острие летящей стрелы единовременно и объектив­но находится по всей волновой функции А1ВС< в качестве прошедшего, реального и грядущего. Конкретно волновые закономерности воспрещают нам разрывать эти временные свойства, в силу принципной невозможности разделения волнового пакета А1ВС) на отдельные, независящие куски.

Таким макаром все парадоксы, сформулированные Зеноном в его именитых апориях, проистекают от неправильного по­нимания природы движения. Как мы выведем понятие «событие» за границы точки и придадим ему квантовое прос­транственно-временное определение, эти парадоксы разре­шатся сами собой.

Надежным свидетельством в пользу того, что перемещение вещественных объектов в принятом ПП-ВК реализуется сог­ласно корпускулярно-волновых закономерностей, выступают релятивистские эффекты. А именно, лоренцовское сокраще­ние регистрируемой длины передвигающегося объекта. В самом де­ле, если положить лист газетной странички на возмущенную поверхность воды, можно удостовериться, что проекция листа бумаги на координатную ось, указывающую направление фа­зовой скорости распространения волнового возмущения, ока­жется короче, ежели длина листа в свободном состоянии. Чем больше будет фазовая скорость, тем значительнее окажет­ся кривизна волнового возмущения и тем короче спроецирует-ся длина газетной странички. Точно также, проекция длины перемещающего в принятом ПП-ВК вещественного объекта на пространственную координатную ось указывающую направле­ние относительной скорости, будет короче, ежели длина это­го же объекта в состоянии покоя.

На рисунке 6 показана в двухмерной пространственно-вре­менной координатной системе геометрическая зависимость ло-ренцовского сокращения длины летящей стрелы, применитель­но к величине амплитуды плоского волнового пакета, по кото­рому калибруется относительное движение. Так же как в пре-дидущем опыте с летящей стрелой, для наглядности сво­их рассуждений, мы заимствуем из шестимерного метрического обилия, соответствуещего метрике принятого ПП-ВК, од­ну пространственную координатную ось X и ось времени I. В итоге получим совмещенную пронстранственно-временную координатную систему изображенную на нашем рисунке.

Пусть расстояние АС на оси X соответствует длине летя­щей стрелы в состоянии покоя — Ь». Ноги треугольника Abs несут на для себя все вероятные размеры, проецируемой на ось X релятивистской длины летящей стрелы, зависимо от величины относительной скорости.

Имеется в виду хоть какое расстояние А С/; параллельное АС, в спектре от основания треугольника АС до его верхушки. Это расстояние убывает по мере приближения к точке В. Регистрируемое недвижным наблюдателем значение длины летящей стрелы определяется при помощи амплитуды плоского волнового пакета, представ­ленного на нашем рисунке малой волновой функцией. Амп­литуда этого волнового пакета, расстояние 00)} как раз от­мечает уровень пространственного согласования проекции длины летящей стрелы на оси X. Чем большей будет относи­тельная скорость, тем выше по оси ^ подымется амплитуда волнового пакета, и тем короче окажется расстояние А1С1, со­ответствующее проецируемой длине парящем’! стрелы на ось X. К примеру, при г = с амплитуда плоского волнового паке­та, по которому калибруется относительное движение, дос­тигнет собственного наибольшего значения, равного единице. Тог­да проецируемая на ось X релятивистская длина летящей стрелы, сведется к точке О, что фактически равно нулю.

В итоге проделанных вычислений мы приходим к лоренцовскому преобразованию длины летящей стрелы, которое было задействовано Эйнштейном в его тео­рии относительности.

Борис Дмитриев

Комментарии запрещены.